Quando la pressione del vapore raggiunge la pressione atmosferica, sparisce la colonna di mercurio nella canna D; e se si vuole studiare il fenomeno a temperature più alte, e quindi misurare le pressioni superiori a quella atmosferica, si può ricorrere all’apparecchio della fig. 24, che si introduce in un bagno capace di produrre le temperature volute; in tal caso il dislivello del mercurio nei due rami, accresciuto della pressione atmosferica, dà la tensione del vapore. Con metodi analoghi sono state ottenute per l’acqua le tensioni registrate nella tabella seguente:
     
      TENSIONE MASSIMA DEL VAPORE ACQUEO IN CENTIMETRI DI MERCURIOTemp. Tens. Temp. Tens. Temp. Tens. Temp. Tens.
      - 30° 0,0320 11 0,9792 26 2,4988 85 40,304
      - 20 0,0927 12 1,0457 27 2,6505 90 52,545
      - 10 0,1400 13 1,1162 28 2,8101 95 63,378
      - 5 0,3113 14 1,1908 29 2,9782 100 76,000
      0 0,4600 15 1,2699 30 3,1548 105 90,641
      1 0,4940 16 1,3536 35 4,1827 110 107,537
      2 0,5302 17 1,4421 40 5,4906 115 126,941
      3 0,5687 18 1,5357 45 7,1391 120 149,128
      4 0,6097 19 1,6346 50 9,1982 125 174,388
      5 0,6534 20 1,7391 55 11,7478 130 203,028
      6 0,6998 21 1,8495 60 14,8791 140 271,763
      7 0,7492 22 1,9659 65 18,6945 150 358,123
      8 0,8017 23 2,0888 70 23,3093 160 465,162
      9 0,8574 24 2,2184 75 28,8517 170 596,166
      10 0,9165 25 2,3550 80 34,4643 180 754,639
     
      24. Principio della parete fredda. - I recipienti A e B della figura 25, comunicanti per mezzo di un tubo nella parte superiore, contengano lo stesso liquido: e lo spazio restante, come anche il tubo, siano privi d’aria.